Что такое вынужденное излучение атомов какими свойствами оно обладает
Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 11 марта 2019;
проверки требует 1 правка.
Вынужденное излучение (Лазер)
Вы́нужденное излуче́ние, индуци́рованное излучение — генерация нового фотона при переходе квантовой системы (атома, молекулы, ядра и т. д.) между двумя состояниями (с более высокого на более низкий энергетический уровень) под воздействием индуцирующего фотона, энергия которого равна разности энергий этих состояний. Созданный фотон имеет ту же энергию, импульс, фазу, поляризацию, а также направление распространения, что и индуцирующий фотон (который при этом не поглощается). Оба фотона являются когерентными.
Введение. Теория Эйнштейна[править | править код]
Рис. 1a. Поглощение фотона
Рис. 1б. Вынужденное испускание фотона
Рис. 1в. Спонтанное испускание фотона
Большой вклад в разработку вопроса о вынужденном излучении (испускании) внёс А. Эйнштейн опубликовав в 1916 и 1917 годах соответствующие научные статьи. Гипотеза Эйнштейна состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты ω молекула (атом) может:
Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным) испусканием, третий — спонтанным испусканием. Скорость поглощения и вынужденного испускания фотона пропорциональна вероятности соответствующего перехода:
и где — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и испускания, — спектральная плотность излучения.
Число переходов с поглощением света выражается как
с испусканием света даётся выражением:
где — коэффициент Эйнштейна, характеризующий вероятность спонтанного излучения, а — число частиц в первом или во втором состоянии соответственно. Согласно принципу детального равновесия, при термодинамическом равновесии число квантов света при переходах 1 → 2 должно равняться числу квантов испущенных в обратных переходах 2 → 1.
Связь между коэффициентами[править | править код]
Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой испускают и поглощают электромагнитное излучение. Такое излучение характеризуется спектральной плотностью получаемой из формулы Планка:
Так как мы рассматриваем термодинамическое равновесие, то Используя уравнения (1) и (2), находим для состояния равновесия:
откуда:
При термодинамическом равновесии распределение частиц по уровням энергии подчиняется закону Больцмана:
где и — статистические веса уровней, показывающие количество независимых состояний квантовой системы, имеющих одну и ту же энергию (вырожденных). Будем считать для простоты, что статвеса уровней равны единице.
Итак, сравнивая (4) и (5) и принимая во внимание, что получим:
Так как при спектральная плотность излучения должна неограниченно возрастать, то нам следует положить знаменатель равным нулю, откуда имеем:
Далее, сопоставив (3) и (6), легко получить:
Последние два соотношения справедливы для любых комбинаций уровней энергии. Их справедливость сохраняется и при отсутствии равновесия, так как определяются только характеристикой систем и не зависят от температуры.
Свойства вынужденного испускания[править | править код]
По свойствам вынужденное испускание существенно отличается от спонтанного.
- Наиболее характерная черта вынужденного излучения заключается в том, что возникшая электромагнитная волна распространяется в том же направлении, что и первоначальная индуцирующая волна.
- Частоты и поляризация вынужденного и первоначального излучений также равны.
- Вынужденный поток когерентен возбуждающему.
Применение[править | править код]
На вынужденном излучении основан принцип работы квантовых усилителей, лазеров и мазеров. В рабочем теле лазера путём накачки создаётся избыточное (по сравнению с термодинамическим ожиданием) количество атомов в верхнем энергетическом состоянии. Рабочее тело газового лазера находится в резонаторе (в простейшем случае — пара зеркал), создающем условия для накапливания фотонов с определённым направлением импульса. Первоначальные фотоны возникают за счёт спонтанного излучения. Затем, благодаря наличию положительной обратной связи, вынужденное излучение лавинообразно возрастает. Лазеры обычно используются для генерации излучения, тогда как мазеры, работающие в области радиочастот, применяются также и для усиления.
См. также[править | править код]
- Лазер
- Мазер
- Квантовый генератор
Литература[править | править код]
- Микаэлян А. Л., Тер-Микаелян М. Л., Турков Ю. Г. Оптические генераторы на твёрдом теле. — М.: Советское радио, 1967.
1). Вынужденное излучение распространяется строго в том же направлении, что и излучение, его вызвавшее.
2). Фаза волны вынужденного излучения, испускаемого атомом, точно совпадает с фазой падающей волны.
3). Вынужденное излучение линейно поляризовано, с той же плоскостью поляризации , что и падающее излучение.
Т.о. вынужденное излучение при распространении в веществе отличается от спонтанного излучения ничтожно малой расходимостью пучка, а также когерентностью и линейной поляризацией волны.
Среды с инверсной заселённостью энергетических
Уровней
В соответствии с законом Бугера
I(X) = IO . exp(- μx) , где
I (X) – интенсивность излучения в веществе на глубине х > 0;
IO – интенсивность излучения на входе в слой вещества;
μ – коэффициент поглощения вещества.
Для сред, поглощающих излучение, коэффициент μ положителен, но существует возможность создавать среды, усиливающие вынужденное излучение, т.е. с отрицательным коэффициентом μ .
Такие среды должны иметь инверсную заселённость энергетических уровней, т.е. число атомов в возбуждённом состоянии в среде превышает число атомов в основном состоянии. На пути фотонов в этом случае чаще встречаются возбуждённые атомы, чем атомы в основном состоянии. Поэтому индуцированное излучение фотонов происходит чаще чем их поглощение.
При прохождении света нужной частоты через вещество с инверсной заселённостью уровней поток света не ослабляется, а усиливается.
В обычном равновесном состоянии вещества всегда N1 > N2 . Такое состояние вещества называется состоянием с нормальной заселённостью энергетических уровней.
Для создания активной среды с инверсной заселённостью энергетических уровней необходимы специальные условия, обеспечивающие дополнительную генерацию возбуждённых атомов.
Квантовые генераторы
В первом приборе квантовой электроники – молекулярном генераторе активной средой являлся пучок молекул аммиака NН3 , из которого с помощью сложного квадрупольного конденсатора выводились молекулы с меньшей энергией, а обогащённый возбуждёнными молекулами пучок представлял собой активную среду. В объёмном резонаторе, взаимодействуя с молекулярным пучком, вынужденное излучение частотой ν = 24840 МГц усиливалось.
Молекулярные квантовые генераторы такого типа, работающие в СВЧ диапазоне, получили название мазеров. Они применяются в радиолокаторах,
радиотелескопах, линиях космической связи, в устройствах для измерения частоты колебаний и промежутков времени с высокой точностью.
В 1960 г. был создан оптический квантовый генератор, получивший название лазер.
Обычно в возбуждённом состоянии атомы находятся лишь 10-9 – 10-7с. Однако некоторые атомы имеют возбуждённые состояния, в которых они могут находиться довольно длительное время, например, 10-3с. Такие состояния называются метастабильными.
Процесс перевода среды в инверсное состояние, необходимое для работы ОКГ, называется
накачкой усиливающей среды.
Практически накачка осуществляется по
трёхуровневой схеме.
В первом лазере, работающем по трёхуровневой схеме был генератор с рубиновым кристаллом в качестве усиливающей среды ( Al2O3 c примесью Cr2O3 ). Активным веществом служили ионы Cr3+.
Ближайшими к основному уровню С в Cr3+ являются две широкие энергетические зоны А и двойной метастабильный уровень В.
Интенсивное облучение рубина зелёным светом мощной импульсной лампы накачки, наполненной неоном и криптоном переводит ионы хрома на уровни зоны А, откуда происходят безизлучательные переходы на уровни В. Избыток энергии передаётся кристаллической решётке рубина. В результате создаётся инверсная заселённость ионами хрома уровней В и оптический квантовый генератор работает на двух линиях красного света λ = 692,7 нм и λ = 694,3 нм , соответствующих переходу ионов хрома с уровней В на уровень С .
Лавинообразное нарастание интенсивности в активной среде означает, что такая среда действует как усилитель электромагнитных волн.
Эффект усиления света в ОКГ увеличивается при многократном прохождении света через один и тот же слой усиливающей среды.
Фотон, движущийся параллельно оси активной среды 1 , рождает лавину фотонов, летящих в том же направлении. Часть этой лавины (~8%) пройдёт через полупрозрачное зеркало 3 наружу, а часть (92%) отразится и будет нарастать в активной среде. Часть лавины фотонов, дошедших до сплошного зеркала 2 , поглотится в нём, но после отражения от зеркала 2 усиленный поток фотонов будет двигаться так же, как и первоначальный затравочный фотон. Многократно усиленный поток фотонов, вышедший из ОКГ сквозь полупрозрачное зеркало 3 , создаёт пучок света большой интенсивности, остро направленный, с малым расхождением.
Опыт показывает, что генерация света возникает только при определённой длине резонатора ( расстоянии между зеркалами ) кратному целому числу полуволн
.
В этом случае на выходе лазера происходит сложение амплитуд световых волн, т.е. в резонаторе образуется стоячая волна.
Мощность светового излучения импульсного лазера (время высвечивания 10-8 – 10-10с ) может быть более 109Вт т.е. превышать мощность крупной электростанции.
ВОПРОСЫ К РУБЕЖНОМУ КОНТРОЛЮ
1. Законы теплового излучения:
1.1 Кирхгофа;
1.2 Вина;
Стефана-Больцмана.
2. Квантовые свойства излучения:
2.1 Гипотеза Планка;
2.2 Формула Планка;
2.3 Вывод законов Вина и Стефана-Больцмана из формулы Планка;
2.4 Фотоэффект (законы Столетова и уравнение Эйнштейна);
2.5 Эффект Комптона;
Рис. 1a. Поглощение фотона.
Рис. 1б. Вынужденное испускание фотона.
Рис. 1в. Спонтанное испускание фотона.
Вы́нужденное излуче́ние, индуци́рованное излучение — генерация нового фотона при переходе квантовой системы (атома, молекулы, ядра и т. д.) из возбуждённого в стабильное состояние (меньший энергетический уровень) под воздействием индуцирующего фотона, энергия которого была равна разности энергий уровней. Созданный фотон имеет те же энергию, импульс, фазу и поляризацию, что и индуцирующий фотон (который при этом не поглощается). Оба фотона являются когерентными.[1]
Введение. Теория Эйнштейна Править
Большой вклад в разработку вопроса о вынужденном излучении (испускании) внес А. Эйнштейн. Гипотеза Эйнштейна состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты ω молекула (атом) может:
- перейти с более низкого энергетического уровня $ ~E_1 $ на более высокий $ ~E_2 $ с поглощением фотона энергией $ hbar omega = E_2 — E_1 $ (см. рис. 1a);
- перейти с более высокого энергетического уровня $ ~E_2 $ на более низкий $ ~E_1 $ с испусканием фотона энергией $ hbar omega = E_2 — E_1 $ (см. рис. 1б);
- кроме того, как и в отсутствие возбуждающего поля, остаётся возможным самопроизвольный переход молекулы (атома) с верхнего на нижний уровень с испусканием фотона энергией $ hbar omega = E_2 — E_1 $ (см. рис. 1в).
Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным) испусканием, третий — спонтанным испусканием. Скорость поглощения и вынужденного испускания фотона пропорциональна вероятности соответствующего перехода:
$ B_{12} cdot u $ и $ ~B_{21} cdot u, $ где $ ~B_{12}, $ $ ~B_{21} $ — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и испускания, $ ~u $ — спектральная плотность излучения.
Число переходов $ ~mathrm{d}n_1 $ с поглощением света выражается как
$ mathrm{d}n_1 = B_{12}u cdot n_1 mathrm{d}t, qquadqquad (1) $
с испусканием света даётся выражением:
$ mathrm{d}n_2 = (A_{21}+B_{21}u) cdot n_2 mathrm{d}t, qquad (2) $
где $ ~A_{21} $ — коэффициент Эйнштейна, характеризующий вероятность спонтанного излучения, а $ ~n_1, n_2 $ — число частиц в первом или во втором состоянии соответственно. Согласно принципу детального равновесия, при термодинамическом равновесии число квантов света $ ~mathrm{d}n_1 $ при переходах $ 1 to 2 $ должно равняться числу квантов $ ~mathrm{d}n_2, $ испущенных в обратных переходах $ 2 to 1. $
Между коэффициентами Эйнштейна существует связь, которую мы сейчас найдем.
Связь между коэффициентами Править
Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой испускают и поглощают электромагнитное излучение. Такое излучение характеризуется спектральной плотностью $ ~u(omega,T), $ получаемой из формулы Планка:
$ u(omega,T)=frac{hbar omega^3 }{pi^2 c^3} cdot frac{1} {mathrm{exp}(hbar omega / kT) -1}. qquadqquad (3) $
Так как мы рассматриваем термодинамическое равновесие, то $ ~mathrm{d}n_1 = mathrm{d}n_2. $ Используя уравнения (2) и (3), находим для состояния равновесия:
$ ~ B_{12} u(omega,T) n_1 = (A_{21}+B_{21} u(omega,T)) n_2, $
откуда:
$ frac{n_2}{n_1}= frac{B_{12} u(omega,T) }{A_{21}+B_{21} u(omega,T)}. qquadqquad (4) $
При термодинамическом равновесии распределение частиц по уровням энергии подчиняется закону Больцмана:
$ frac{n_2}{n_1} = frac{g_2}{g_1} cdot mathrm{exp} left(- frac{E_2-E_1}{kT} right), qquadqquad (5) $
где $ ~g_1 $ и $ ~g_2 $ — статистические веса уровней, показывающие количество независимых состояний квантовой системы, имеющих одну и ту же энергию (вырожденных). Будем считать для простоты, что статвеса уровней равны единице.
Итак, сравнивая (4) и (5) и принимая во внимание, что $ hbar omega = E_2 — E_1, $ получим:
$ u(omega,T) = frac{A_{21}}{B_{12} mathrm{exp}( hbar omega / kT) — B_{21}}. qquadqquad (6) $
Так как при $ ~T to infty $ спектральная плотность излучения должна неограниченно возрастать, то нам следует положить знаменатель равным нулю, откуда имеем:
$ ~ B_{12}=B_{21}. $
Далее, сопоставив (3) и (6), легко получить:
$ B_{21}= frac{pi^2c^3}{hbaromega^3} cdot A_{21}. $
Последние два соотношения справедливы для любых комбинаций уровней энергии. Их справедливость сохраняется и при отстутствии равновесия, так как определяются только характеристикой систем и не зависят от температуры.
Свойства вынужденного испускания Править
По свойствам вынужденное испускание существенно отличается от спонтанного.
- Наиболее характерная черта вынужденного излучения заключается в том, что возникший поток распространяется в том же направлении что и первоначальный возбуждающий поток.
- Частоты и поляризация вынужденного и первоначального излучений также равны.
- Вынужденный поток когерентен возбуждающему.
Применение Править
На вынужденном излучении основан принцип работы квантовых усилителей, лазеров и мазеров. В рабочем теле лазера путём накачки создаётся избыточное (по сравнению с термодинамическим ожиданием) количество атомов в верхнем энергетическом состоянии. Рабочее тело газового лазера находится в резонаторе (в простейшем случае — пара зеркал), создающем условия для накапливания фотонов с определённым направлением импульса. Первоначальные фотоны возникают за счёт спонтанного излучения, затем их поток лавинообразно усиливается благодаря вынужденному излучению. Лазеры обычно используются для генерации излучения, тогда как мазеры, работающие в области радиочастот, применяются также и для усиления.
Последние открытия Править
Британские ученые смогли замедлить испускание фотона при помощи «побочных продуктов», остающихся при изготовлении квантовых точек. Статья опубликована в журнале Physical Review Letters. Ее основные положения приведены в пресс-релизе Университета Ворвика, сотрудники которого принимали участие в исследовании.
В своей работе физики «замедляли» свет, продлевая время жизни экситона. Экситон представляет собой квазичастицу, возникающую при выбивании электрона фотоном с его энергетического уровня на более высокий (говорят, что электрон переходит в возбужденное состояние). Электрон и образовавшаяся на его месте «дырка» оказываются связаны друг с другом посредством зарядовых взаимодействий. Когда электрон возвращается на прежний энергетический уровень, он занимает место «дырки», а выбивший его фотон испускается системой.
Экситоны могут иметь различную природу. В частности, пару электрон-«дырка» может содержать кольцеобразный фрагмент материала, образовавшийся при производстве квантовых точек — изолированных нанообъектов, свойства которых заметно отличаются от свойств более крупных кусков такого же состава.
Авторы работы показали, что воздействие на такой квантовый бублик определенной комбинацией электрических и магнитных полей способно существенно замедлить скорость возвращения электрона на место «дырки» и испускания фотона.
Авторы работы считают, что у разработанной ими технологии большое будущее. Например, задержка испускания света может помочь в создании компьютеров, в которых фотоны используются для передачи информации.
См. также Править
- Лазер
- Мазер
- Квантовый генератор
Ссылки Править
- ↑ https://bse.sci-lib.com/article007400.html
Литература Править
А. Л. Микаэлян, М. Л. Тер-Микаелян Ю. Г. Турков. «Оптические генераторы на твёрдом теле». М.: Советское радио, 1967.ar:انبعاث محفز
ca:Emissió estimulada
cs:Stimulovaná emise
de:Stimulierte Emission
en:Stimulated emission
fi:Stimuloitu emissio
fr:Émission stimulée
he:פליטה מאולצת
it:Emissione stimolata
ja:誘導放出
ko:자극 방출
lt:Priverstinis spinduliavimas
nl:Gestimuleerde emissie
pl:Emisja wymuszona
sv:Stimulerad emission
uk:Вимушене випромінювання
Материалы сообщества доступны в соответствии с условиями лицензии CC-BY-SA
, если не указано иное.
Если атом находится в основном состянии , то под действием внешнего излучения может осуществиться вынужденный переход в возбужденное состояние . Переходя из возбужденного состояния в состояние , атом испускает электромагнитное излучение частотой
Различают спонтанное (самопроизвольное) излучение, происходящее независимо от того, действует на излучающую систему внешнее излучение или нет, и вынужденное (индуцированное) излучение, вызываемое внешним излучением той же частоты.
Вынужденное (индуцированное) излучение – испускание фотонов частоты возбужденными атомами, молекулами и другими квантовыми системами под действием фотонов (внешнего излучения) такой же частоты. Вынужденное излучение происходит в результате квантового перехода с более высокого уровня энергии ℰiна более низкий ℰk:
ℰi ─ ℰk= ,
где ─ постоянная Планка. Испущенное вынужденное излучение совпадает с вынуждающим не только по частоте, но и по направлению распространения, поляризации и фазе. Понятие о вынужденном излучении введено А.Эйнштейном в 1916 г. В случае отсутствия термодинамического равновесия при инверсии населённостей для уровней энергии ℰiи ℰk (когда населённость верхнего уровня ℰiбольше населённости нижнего уровня ℰk) число процессов вынужденного излучения преобладает над числом процессов поглощения и интенсивность излучения частоты (ℰi – ℰk)/ будет возрастать. На этом принципе основано действие генераторов монохроматического излучения в оптической и микроволновой областях спектра – лазеров и мазеров.
Инверсия населённостей [от лат. inversio ‒ переворачивание, перестановка] – неравновесное состояние вещества, при котором число атомов в возбужденных состояниях больше, чем их число в основном состоянии. Инверсия населённостей – необходимое условие генерации и усиления электромагнитных колебаний во всех устройствах квантовой электроники.
Вынужденное излучение является основой квантовой электроники — области физики, изучающей методы усиления, генерации и преобразования частоты электромагнитных колебаний и волн. Предложение об использовании вынужденного излучения для усиления света было сделано В.А.Фабрикантом в 1940 г. В 1954 г. вынужденное излучение было использовано для усиления электромагнитных волн в микроволновом диапазоне. Н.Г.Басовым и А.М.Прохоровым (СССР) и независимо от них Ч.Таунсом (США) был создан квантовый генератор на молекулах аммиака. Устройства этого типа получили название мазеров. Мазер[Maser – аббревиатура от английских слов: Microwave Amplification by Stimulated Emission of Radiation – усиление микроволн при помощи индуцированного излучения] — квантовые генераторы и усилители, работающие в радиодиапазоне. В 1955 г. Н.Г.Басов и А.М.Прохоров предложили меод достижения инверсии населенностей при помощи электромагнитной накачки. На этой основе в 1960 г. Т.Мейман (США) создал твердотельный лазер на кристалле рубина, работающий в оптическом диапазоне.
Лазер (оптический квантовый генератор, аббревиатура от англ.: Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation – усиление света вынужденным излучением) – устройство, преобразующее различные виды энергии (электрическую, световую, химическую, тепловую и т.д.) в энергию когерентного электромагнитного излучения оптического диапазона. В основе работы лазера лежит процесс вынужденного испускания фотонов возбуждёнными квантовыми системами – атомами, молекулами, жидкостями и твёрдыми телами. Лазер состоит из трёх основных компонентов:1) активная среда, в которой создаются состояния с инверсией населённостей за счёт поглощения энергии от какого-либо источника; 2) устройство, поставляющее энергию для создания инверсии в активной среде и переработки её в когерентное излучение, – система накачки; 3) оптический резонатор – устройство, формирующее выходящий световой пучок и выводящее в пространство направленный пучок фотонов. Различают следующие типы лазеров: твердотельные, электроразрядные, полупроводниковые, N2 – CO2 и CO – лазеры, аргоновые, эксимерные, лазеры на красителях, химические, газодинамические, лазеры на свободных электронах, гамма-лазеры, рентгеновские, лазеры с ядерной накачкой и др.
Рассмотрим принцип работы твердотельного лазера по трехуровневой схеме. Активная среда – кристалл рубина, представляющего собой оксид алюминия , в кристаллической решетке которого некоторые из атомов Al замещены трехвалентными иона хрома.
При интенсивном облучении рубина светом мощной импульсной ксеноновой лампы, атомы хрома переходят с нижнего уровня 1 на уровни широкой полосы 3. Далее осуществляются либо спонтанные переходы 3-1, либо наиболее вероятные безызлучательные переходы на уровень 2. На 2 уровне возникает среда с инверсной населенностью.
Фотон, случайно родившийся при спонтанных переходах может инициировать в активной среде множество вынужденных переходов 2-1, в результате чего появится лавина вторичных фотонов, однако спонтанные переходы носят случайный характер и фотоны распространяются в разных направлениях, и поэтому вторичные фотоны тоже будут распространяться по-разному.
Для выделения направления лазерной генерации используется оптический резонатор. В простейшем случае им могут служить пара обращенных друг к другу зеркал, между которыми помещается активная среда. Одно из зеркал полупрозрачно, от другого полностью отражается свет. Фотоны, направление движения которых образуют малые углы с осью рубинового стержня, будут испытывать многократные отражения от торцов образца.
Каскады фотонов в направлении оси образца получают интенсивное развитие, фотоны, испущенные в других направлениях, выходят из кристалла через его боковую поверхность. Когда пучок фотонов становится достаточно интенсивным, он выходит через полупрозрачный торец кристалла. Лазеры на рубине работают в импульсном режиме (несколько импульсов в минуту).
В 1960 г. был создан газовый лазер на смеси гелия и неона (А.Джаван), в котором инверсия населенностей атомов неона достигалась передачей им энергии от атомов гелия, возбуждаемых ударами электронов в газовом разряде. Газовые лазеры работают в непрерывном режиме. В 1963 г. были созданы первые полупроводниковые лазеры, в которых накачка осуществляется инжекцией через гетеропереход. Они могут работать в непрерывном и импульсном режимах.
Излучение лазеров отличается временной и пространственной когерентностью, строгой монохроматичностью, большой мощностью, узостью пучка.
Лазерная технология – совокупность приемов и способов обработки материалов и изделий с использованием лазеров. Применяются твердотельные и газовые лазеры, работающие в непрерывном и импульсном режимах. Основные операции связаны с тепловым действием лазерного излучения. Преимущества лазерных технологий – высокая локальность, кратковременность воздействия, малая зона термического влияния, возможность ведения технологического процесса в любых прозрачных средах и внутри герметически закрытых объемов. Лазеры используются для сверления отверстий, резки и скрайбирования (нанесение рисунка на поверхность пластины полупроводника лазерным лучом), закалки, сварки, гравировки, изготовления и фигурной обработки тонких пленок и др.
Контрольные вопросы для самоподготовки студентов:
1. Почему тормозное рентгеновское излучение имеет сплошной спектр, а характеристическое – линейчатый?
2. Что называется спонтанным излучением? вынужденным излучением?
3. Каковы свойства лазерного излучения?
Литературные источники:
1. Трофимова, Т.И. Курс физики: учеб. пособие для вузов / Т.И. Трофимова. – М.: ACADEMIA, 2008.
2. Савельев, И.В. Курс общей физики: учеб. пособие для втузов: в 3-х томах / И.В.Савельев. – СПб.: Спец. лит., 2005.