Укажите какое вещество по магнитным свойствам

Магнитными свойствами обладают в той или иной мере все материалы, так как эти свойства являются отражением структурных закономерностей, присущих веществу на микроуровне. Особенности структуры обусловливают различия в магнитных свойствах веществ, то есть в характере их взаимодействия с магнитным полем.

Строение вещества и магнетизм

Первая теория, объясняющая природу магнетизма через взаимосвязь электрических и магнитных явлений, создана французским физиком Ж.-М. Ампером в 20-х годах XIX века. В рамках этой теории Ампер предположил наличие в физических телах микроскопических замкнутых токов, обычно компенсирующих друг друга. Но у веществ, обладающих магнитными свойствами, такие «молекулярные токи» создают поверхностный ток, в результате чего материал становится постоянным магнитом. Эта гипотеза не нашла подтверждения, за исключением одной важнейшей идеи – о микротоках как источниках магнитных полей.

Микротоки в веществе действительно существуют благодаря движению электронов в атомах и создают магнитный момент. Кроме того, электроны имеют собственный магнитный момент квантовой природы.

Суммарный магнитный момент вещества, то есть совокупности элементарных токов в нем, в отношении к единице объема, определяет состояние намагниченности макроскопического тела. У большей части веществ моменты частиц ориентированы неупорядоченно (ведущую роль в этом играют тепловые хаотические колебания), и намагниченность практически равна нулю.

Поведение вещества в магнитном поле

При действии внешнего магнитного поля векторы магнитных моментов частиц изменяют направление – тело намагничивается, в нем появляется собственное магнитное поле. Характер этого изменения и его интенсивность, определяющие магнитные свойства веществ, обусловлены различными факторами:

• особенности структуры электронных оболочек в атомах и молекулах вещества;
• межатомные и межмолекулярные взаимодействия;
• особенности структуры кристаллических решеток (анизотропия);
• температура вещества;
• напряженность и конфигурация магнитного поля и так далее.

Намагниченность вещества пропорциональна напряженности магнитного поля в нем. Их соотношение определяется особым коэффициентом – магнитной восприимчивостью. У вакуума она равна нулю, у некоторых веществ отрицательна.

Величину, характеризующую соотношение магнитной индукции и напряженности поля в веществе, принято называть магнитной проницаемостью. В вакууме индукция и напряженность совпадают, и проницаемость его равна единице. Магнитную проницаемость вещества можно выражать как относительную величину. Это соотношение абсолютных значений ее для данного вещества и для вакуума (последняя величина принята в качестве магнитной постоянной).

Классификация веществ по магнитным свойствам

По типу поведения различных твердых материалов, жидкостей, газов в магнитном поле выделяют несколько групп:

• диамагнетики;
• парамагнетики;
• ферромагнетики;
• ферримагнетики;
• антиферромагнетики.

Основные магнитные характеристики вещества, лежащие в основе классификации – это магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость. Охарактеризуем основные свойства, присущие каждой группе.

Диамагнетики

В силу некоторых особенностей строения электронных облаков у атомов (или молекул) диамагнетиков нет магнитного момента. Он появляется при возникновении внешнего поля. Индуцированное, наведенное поле имеет противоположное направление, и результирующее поле оказывается несколько слабее, чем внешнее. Правда, разница эта не может быть существенной.

Магнитная восприимчивость диамагнетиков выражается отрицательными числами с порядком величины от 10-4 до 10-6 и не зависит от напряженности поля; магнитная проницаемость ниже, чем у вакуума, на тот же порядок величины.

Наложение неоднородного магнитного поля ведет к тому, что диамагнетик выталкивается этим полем, так как стремится сместиться в область, где поле слабее. На этой особенности магнитных свойств веществ данной группы основан эффект диамагнитной левитации.

Диамагнетики представляют обширную группу веществ. В нее входят такие металлы, как медь, цинк, золото, серебро, висмут. Также к ней относятся кремний, германий, фосфор, азот, водород, инертные газы. Из сложных веществ – вода, многие соли, органические соединения. Идеальные диамагнетики – это сверхпроводники. Магнитная проницаемость их равна нулю. Поле внутрь сверхпроводника проникнуть не может.

Парамагнетики

Принадлежащим к данной группе веществам свойственна положительная магнитная восприимчивость (очень невысокая, порядка 10-5 – 10-6). Намагничиваются они параллельно вектору накладываемого поля, то есть втягиваются в него, но взаимодействие парамагнетиков с ним очень слабое, как и у диамагнетиков. Магнитная проницаемость их близка к значению проницаемости вакуума, только слегка превосходит его.

В отсутствие внешнего поля парамагнетики, как правило, не обладают намагниченностью: их атомы имеют собственные магнитные моменты, но ориентированы они хаотически из-за тепловых колебаний. При низких температурах парамагнетики могут иметь собственную намагниченность малой величины, сильно зависящую от внешних воздействий. Однако влияние теплового движения слишком велико, вследствие чего элементарные магнитные моменты парамагнетиков никогда не устанавливаются точно по направлению поля. В этом и заключается причина их низкой магнитной восприимчивости.

Силы межатомного и межмолекулярного взаимодействия также играют значительную роль, способствуя либо, напротив, оказывая сопротивление упорядочиванию элементарных магнитных моментов. Это обусловливает большое разнообразие магнитных свойств вещества парамагнетиков.

К этой группе веществ относятся многие металлы, например вольфрам, алюминий, марганец, натрий, магний. Парамагнетиками являются кислород, соли железа, некоторые оксиды.

Ферромагнетики

Существует небольшая группа веществ, которые благодаря особенностям структуры обладают очень высокими магнитными свойствами. Первым металлом, у которого обнаружились эти качества, было железо, и благодаря ему данная группа получила наименование ферромагнетиков.

Строение ферромагнетиков характеризуется наличием особых структур – доменов. Это области, где намагниченность образуется спонтанно. Благодаря особенностям межатомного и межмолекулярного взаимодействия у ферромагнетиков устанавливается наиболее энергетически выгодное расположение атомных и электронных магнитных моментов. Они приобретают параллельную направленность по так называемым направлениям легкого намагничивания. Однако весь объем, например, кристалла железа не может приобрести однонаправленную самопроизвольную намагниченность – это повышало бы общую энергию системы. Поэтому система разбивается на участки, спонтанная намагниченность которых в ферромагнитном теле компенсирует друг друга. Так образуются домены.

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков чрезвычайно велика, может составлять от нескольких десятков до сотен тысяч и в большой степени зависит от напряженности внешнего поля. Причина этого заключается в том, что ориентация доменов по направлению поля также оказывается энергетически выгодной. Направление вектора намагниченности части доменов обязательно совпадет с вектором напряженности поля, и энергия их будет наименьшей. Такие области разрастаются, и одновременно сокращаются невыгодно ориентированные домены. Намагниченность увеличивается, и нарастает магнитная индукция. Процесс происходит неравномерно, и график связи индукции с напряженностью внешнего поля называют кривой намагничивания ферромагнитного вещества.

При повышении температуры до некоторой пороговой величины, называемой точкой Кюри, доменное строение вследствие усиления теплового движения нарушается. В этих условиях ферромагнетик проявляет парамагнитные качества.

Помимо железа и стали, ферромагнитные свойства присущи кобальту и никелю, некоторым сплавам и редкоземельным металлам.

Ферримагнетики и антиферромагнетики

Двум видам магнетиков также свойственна доменная структура, но магнитные моменты в них ориентируются антипараллельно. Это такие группы, как:

• Антиферромагнетики. Магнитные моменты доменов в этих веществах равны по численному значению и взаимно скомпенсированы. По этой причине магнитные свойства материалов антиферромагнетиков характеризуются крайне низкой магнитной восприимчивостью. Во внешнем поле они проявляют себя как очень слабые парамагнетики. Выше пороговой температуры, называемой точкой Нееля, такое вещество становится обычным парамагнетиком. Антиферромагнетиками являются хром, марганец, некоторые редкоземельные металлы, актиноиды. Некоторые антиферромагнитные сплавы имеют две точки Нееля. Когда температура меньше нижнего порога, материал становится ферромагнитным.
• Ферримагнетики. У веществ этого класса величины магнитных моментов разных структурных единиц не равны, благодаря чему не происходит их взаимной компенсации. Магнитная восприимчивость их зависит от температуры и напряженности намагничивающего поля. К ферримагнетикам относятся ферриты, в состав которых входит оксид железа.

Понятие о гистерезисе. Постоянный магнетизм

Ферромагнитные и ферримагнитные материалы обладают свойством остаточной намагниченности. Это свойство обусловлено явлением гистерезиса – запаздывания. Суть его состоит в отставании изменения намагниченности материала от изменения внешнего поля. Если по достижении насыщения снижать напряженность поля, намагниченность будет меняться не в соответствии с кривой намагничивания, а более пологим образом, так как значительная часть доменов остается ориентирована соответственно вектору поля. Благодаря этому явлению существуют постоянные магниты.

Размагничивание происходит при перемене направления поля, при достижении им некоторой величины, называемой коэрцитивной (задерживающей) силой. Чем больше ее величина, тем лучше вещество удерживает остаточную намагниченность. Замыкание петли гистерезиса происходит при следующем изменении напряженности по направлению и величине.

Магнитная твердость и мягкость

Явление гистерезиса сильно влияет на магнитные свойства материалов. Вещества, у которых на графике гистерезиса петля расширена, требующие для размагничивания значительной коэрцитивной силы, называют магнитотвердыми, материалы с узкой петлей, гораздо легче поддающиеся размагничиванию – магнитомягкими.

В переменных полях магнитный гистерезис проявляется особенно ярко. Он всегда сопровождается выделением тепла. Кроме того, в переменном магнитном поле в магнетике возникают вихревые индукционные токи, выделяющие особенно много тепла.

Многие ферромагнетики и ферримагнетики применяются в оборудовании, функционирующем на переменном токе (например, сердечники электромагнитов) и при работе все время перемагничиваются. Для того чтобы уменьшить энергопотери на гистерезис и динамические потери на вихревые токи, в таком оборудовании применяют магнитомягкие материалы, такие как чистое железо, ферриты, электротехнические стали, сплавы (например, пермаллой). Есть и другие способы минимизировать потери энергии.

Магнитотвердые вещества, напротив, используются в оборудовании, работающем на постоянном магнитном поле. Они значительно дольше сохраняют остаточную намагниченность, но их труднее намагнитить до насыщения. Многие из них в настоящее время представляют собой композиты разных типов, например, металлокерамические или неодимовые магниты.

Еще немного об использовании магнитных материалов

Современные высокотехнологичные производства требуют применения магнитов, изготовляемых из конструкционных, в том числе композитных материалов с заданными магнитными свойствами веществ. Таковы, например, магнитные нанокомпозиты ферромагнетик-сверхпроводник или ферромагнетик-парамагнетик, используемые в спинтронике, или магнитополимеры – гели, эластомеры, латексы, феррожидкости, находящие самое широкое применение.

Различные магнитные сплавы тоже чрезвычайно востребованы. Сплав неодим-железо-бор характеризуется высокой устойчивостью к размагничиванию и мощностью: упомянутые выше неодимовые магниты, являясь наиболее мощными на сегодняшний день постоянными магнитами, применяются в самых разных отраслях, несмотря на наличие некоторых недостатков, таких как хрупкость. Их используют в магнитно-резонансных томографах, ветрогенераторах, при очистке технических жидкостей и подъеме тяжелых грузов.

Очень интересны перспективы использования антиферромагнетиков в низкотемпературных наноструктурах для изготовления ячеек памяти, позволяющих существенно увеличивать плотность записи без нарушения состояния соседних битов.

Надо полагать, что применение магнитных свойств веществ с заданными характеристиками будет все более расширяться и обеспечит серьезные технологические прорывы в разных областях.

Äëÿ òîãî, ÷òîáû îáúÿñíèòü ñóùåñòâîâàíèå ìàãíèòíîãî ïîëÿ ïîñòîÿííûõ ìàãíèòîâ, Àìïåð ïðåäïîëîæèë, ÷òî â âåùåñòâå, êîòîðîå îáëàäàåò ìàãíèòíûìè ñâîéñòâàìè, åñòü ìèêðîñêîïè÷åñêèå êðóãîâûå òîêè (ìîëåêóëÿðíûå òîêè). Ýòà èäåÿ â äàëüíåéøåì, ïîñëå îòêðûòèÿ ýëåêòðîíà è ñòðîåíèÿ àòîìà, ïîäòâåðäèëàñü: ýòè òîêè ñîçäàþòñÿ äâèæåíèåì ýëåêòðîíîâ âîêðóã ÿäðà è, òàê êàê îðèåíòèðîâàíû îäèíàêîâî, â ñóììå îáðàçóþò ïîëå âíóòðè è âîêðóã ìàãíèòà.

Íà ðèñóíêå à ïëîñêîñòè, â êîòîðûõ ðàçìåùåíû ýëåìåíòàðíûå ýëåêòðè÷åñêèå òîêè, îðèåíòèðîâàíû áåñïîðÿäî÷íî èç-çà õàîòè÷íîãî òåïëîâîãî äâèæåíèÿ àòîìîâ, è âåùåñòâî íå ïðîÿâëÿåò ìàãíèòíûõ ñâîéñòâ.  íàìàãíè÷åííîì ñîñòîÿíèè (ïîä äåéñòâèåì, íàïðèìåð, âíåøíåãî ìàãíèòíîãî ïîëÿ) (ðèñóíîê á) ýòè ïëîñêîñòè îðèåíòèðîâàíû îäèíàêîâî, è èõ äåéñòâèÿ ñóììèðóþòñÿ.

Ìàãíèòíàÿ ïðîíèöàåìîñòü.

Ðåàêöèÿ ñðåäû íà âîçäåéñòâèå âíåøíåãî ìàãíèòíîãî ïîëÿ ñ èíäóêöèåé Â0 (ïîëå â âàêóóìå) îïðåäåëÿåòñÿ ìàãíèòíîé âîñïðèèì÷èâîñòüþ μ:

.

ãäå  — èíäóêöèÿ ìàãíèòíîãî ïîëÿ â âåùåñòâå. Ìàãíèòíàÿ ïðîíèöàåìîñòü àíàëîãè÷íà äèýëåêòðè÷åñêîé ïðîíèöàåìîñòè ɛ.

Ïî ñâîèì ìàãíèòíûì ñâîéñòâàì âåùåñòâà ðàçäåëÿþòñÿ íà äèàìàãíåòèêè, ïàðàìàãíåòèêè è ôåððîìàãíåòèêè. Ó äèàìàãíåòèêîâ êîýôôèöèåíò μ, êîòîðûé õàðàêòåðèçóåò ìàãíèòíûå ñâîéñòâà ñðåäû, ìåíüøå åäèíèöû (ê ïðèìåðó, ó âèñìóòà μ = 0,999824); ó ïàðàìàãíåòèêîâ μ > 1 (ó ïëàòèíû μ — 1,00036); ó ôåððîìàãíåòèêîâ μ ≫ 1 (æåëåçî, íèêåëü, êîáàëüò).

Äèàìàãíåòèêè îòòàëêèâàþòñÿ îò ìàãíèòà, ïàðàìàãíåòèêè — ïðèòÿãèâàþòñÿ ê íåìó. Ïî ýòèì ïðèçíà­êàì èõ ìîæíî îòëè÷èòü äðóã îò äðóãà. Ó ìíîãèõ âåùåñòâ ìàãíèòíàÿ ïðîíèöàåìîñòü ïî÷òè íå îòëè÷àåòñÿ îò åäèíèöû, íî ó ôåððîìàãíåòèêîâ ñèëüíî ïðåâîñõîäèò åå, äîñòèãàÿ íåñêîëüêèõ äåñÿòêîâ òûñÿ÷ åäèíèö.

Ôåððîìàãíåòèêè.

Ñàìûå ñèëüíûå ìàãíèòíûå ñâîéñòâà ïðîÿâëÿþò ôåððîìàãíåòèêè. Ìàãíèòíûå ïîëÿ, êîòîðûå ñîçäàâàþòñÿ ôåððîìàãíåòèêàìè, ãîðàçäî ñèëüíåå âíåøíåãî íàìàãíè÷èâàþùåãî ïî­ëÿ. Ïðàâäà, ìàãíèòíûå ïîëÿ ôåððîìàãíåòèêîâ ñîçäàþòñÿ íå âñëåäñòâèå îáðàùåíèÿ ýëåêòðîíîâ âîêðóã ÿäåð — îðáèòàëüíîãî ìàãíèòíîãî ìîìåíòà, à âñëåäñòâèå ñîáñòâåííîãî âðàùåíèÿ ýëåêòðîíà — ñîáñòâåííîãî ìàãíèòíîãî ìîìåíòà, íàçûâàåìîãî ñïèíîì.

Òåìïåðàòóðà Êþðè (Òñ) — ýòî òåìïåðàòóðà, âûøå êîòîðîé ôåððîìàãíèòíûå ìàòåðèàëû òå­ðÿþò ñâîè ìàãíèòíûå ñâîéñòâà. Äëÿ êàæäîãî ôåððîìàãíåòèêà îíà ñâîÿ. Íàïðèìåð, äëÿ æåëåçà Òñ= 753 °Ñ, äëÿ íèêåëÿ Òñ = 365 °Ñ, äëÿ êîáàëüòà Òñ = 1000 °Ñ. Ñóùåñòâóþò ôåððîìàãíèòíûå ñïëà­âû, ó êîòîðûõ Òñ < 100 °Ñ.

Ïåðâûå äåòàëüíûå èññëåäîâàíèÿ ìàãíèòíûõ ñâîéñòâ ôåððîìàãíåòèêîâ áûëè âûïîëíåíû âûäàþùèìñÿ ðóññêèì ôèçèêîì À. Ã. Ñòîëåòîâûì (1839-1896).

Ôåððîìàãíåòèêè ïðèìåíÿþòñÿ äîâîëüíî øèðîêî: â êà÷åñòâå ïîñòîÿííûõ ìàãíèòîâ (â ýëåêòðîèçìåðèòåëüíûõ ïðèáîðàõ, ãðîìêîãîâîðèòåëÿõ, òåëåôîíàõ è òàê äàëåå), ñòàëüíûõ ñåðäå÷íèêîâ â òðàíñ­ôîðìàòîðàõ, ãåíåðàòîðàõ, ýëåêòðîäâèãàòåëÿõ (äëÿ óñèëåíèÿ ìàãíèòíîãî ïîëÿ è ýêîíîìèè ýëåê­òðîýíåðãèè). Íà ìàãíèòíûõ ëåíòàõ, êîòîðûå èçãîòîâëåíû èç ôåððîìàãíåòèêîâ, îñóùåñòâëÿåòñÿ çàïèñü çâóêà è èçîáðàæåíèÿ äëÿ ìàãíèòîôîíîâ è âèäåîìàãíèòîôîíîâ. Íà òîíêèå ìàãíèòíûå ïëåíêè ïðî­èçâîäèòñÿ çàïèñü èíôîðìàöèè äëÿ çàïîìèíàþùèõ óñòðîéñòâ â ýëåêòðîííî-âû÷èñëèòåëüíûõ ìà­øèíàõ.