Какие магнитные свойства у железа

По отношению к внешнему магнитному полю различают диамагнитные и парамагнитные вещества. Диамагнитные ве­щества оказывают прохождению магнитных силовых линий большее сопротивление, чем вакуум, и поэтому внешнее маг­нитное поле их выталкивает. Парамагнитные вещества, напро­тив, проводят магнитные силовые линии лучше, чем вакуум, и поэтому магнитное поле втягивает такие вещества.

Помещенные между полюсами сильного магнита диамагнетики ориентируются перпендикулярно силовым линиям (рис. 84 а), а парамагнетики — вдоль силовых линий (рис. 84, 6).

Рис. 84. Поведение в магнитном поле диа- (а)

и парамагнитных (б) веществ

Столь различное поведение диа- и парамагнитных ве­ществ обусловлено различным характером их внутренних маг­нитных полей. Вращение электронов вокруг оси создает маг­нитное поле, характеризуемое спиновым моментом. Если в

веществе магнитные поля электронов взаимно замкнуты (скомпенсированы) и их суммарный спиновый момент равен , то вещество является диамагнитным. Если же магнитные поля электронов не скомпенсированы и вещество имеет собствен­ный магнитный момент, то оно является парамагнитным. Так, атом водорода, имеющий один непарный электрон — парамаг­нитен. Молекула же водорода Н2 диамагнитна, так как при образовании химической связи происходит взаимная компен­сация спинов электронов.

Первоначальная теория магнетизма объясняла магнитные свойства предположением о существовании элементарных магнитиков, которые обусловлены электрическим «молекуляр­ным током», т.е. круговым движением электричества внутри атомов. Это предположение подтверждается атомной теорией, согласно которой «молекулярный ток» задается движением электронов по орбитам и их вращением спином.

Поля электронов, принадлежащие одному атому, по сво­ему действию могут либо усиливать друг друга, либо уничто­жить, смотря по тому, направлены ли их собственные момен­ты в одну сторону или в противоположные. Если они уничто­жают

действие друг друга взаимно компенсируют, то вещество называется диамагнитным, в другом случае — парамагнитным. Магнитные свойства элементов находятся также в периодиче­ской зависимости от порядкового номера элемента.

Средние значения атомной восприимчивости X (произ­ведение удельной восприимчивости на атомный вес) приведе­ны в табл. 6.

Железо, кобальт и никель — типичные ферромагнитные вещества, вызывающие очень большое усиление внешнего магнитного поля.

Появление ферромагнетизма у металлов группы железа оказывается закономерным следствием сильного роста пара­магнетизма, который наблюдается уже в ряду предшествую­щих элементов, из которых хром и марганец в сплавах могут

проявлять ферромагнитные свойства (сплав Хейслера). Эле­менты, с порядковыми номерами следующие за никелем явля­ются уже диамагнетиками.

Таблица 13

Магнитная восприимчивость элементов VI периода

В случае ферромагнетизма рассматриваемое явление представляется лишь особым случаем парамагнетизма, обу­словлено тем, что в ферромагнитных веществах одинаковое направление элементарных магнитиков вызывается особенно сильным молекулярным полем. Это молекулярное расположе­ние, в обоих случаях при не очень высоких температурах для определенных групп электронов становится наиболее вероят­ным параллельное расположение. Этот случай осуществляется в ферромагнитных металлах и сплавах.

Ферромагнетизм может проявиться только в случае нали­чия незавершенных оболочек с большим побочным квантовым числом и большого среднего расстояния между атомными яд­рами в решетке по сравнению с радиусами этих атомов. Эти условия кроме железа, кобальта и никеля выполняются и у не­которых редкоземельных элементов (диспрозий, гольмий, га­долиний, тербий).

У ферромагнетиков относительная магнитная проницаемость = 103 — 105. Магнитная проницаемость = зависит от напряженности магнитного поля Н. Она изменяется обычно по кривой имеющей максимум (рис. 85).

Рис. 85. Зависимость от напряженности поля Н

Изменение индукции В от напряженности магнитного поля изображается кривой зависимости В = f (H), представ­ленной на рис. 86. Участок ОБ — кривая намагничивания ферро­магнетика.

Рис. 86. Зависимость индукции В от напряжености

магнитного поля H

На рис. 86 показано изменение индукции В при обратном изменении поля Н после того, как индукция достигает некото­рого значения МБ, а Н — значения ОМ. При уменьшении Н ин­дукция уменьшается по кривой БР, а не БО. В точке P при H = Н0 начинается перемагничивание материала. Величину Нс, представляющую собой напряженность поля, противоположную по знаку первоначальной и необходимую для полного размагничивания материала, называют коэрцитивной силой. Величину В0 при Н0 называют остаточной индукцией. Измене­ние поля от некоторой точки А вновь в первоначальном на­правлении изменяет индукцию В по кривой ATБ. Петля БРАТБ носит название петли гистерезиса (отставания). Изме­нение индукции при перемагничивании материала идет термо­динамически необратимо; за один цикл перемагничивания за­трачивается энергия, количество которой пропорционально площади петли гистерезиса. Кроме потерь на гистерезис при действии на материал переменного магнитного поля в нем по­являются вихревые токи, на создание которых, потеря энергии тем больше, чем меньше удельное сопротивление материала.

Явление ферромагнетизма обусловлено тем, что внутри ферромагнетиков ниже температуры, называемой точкой Кю­ри, имеются небольшие кристаллические области, называемые доменами, в них спины неспаренных электронов оказываются ориентированными взаимно параллельно. Это значит, что в пределах домена существует спонтанная намагничиваемость. Обычно направленность магнитных полей доменов самая раз­нообразная. Поэтому, чтобы намагнитить все тело, необходимо воздействовать на него внешним магнитным полем. Действие этого поля сводится к повороту магнитных моментов доменов в направлении внешнего поля и к увеличению тех доменов, магнитные моменты которых составляют наименьший угол с направлением магнитного поля и к уменьшению других доме­нов. Магнитное насыщение будет достигнуто тогда, когда маг­нитные моменты всех доменов окажутся ориентированы в на-

правлении поля. Это связанно с изменением линейных разме­ров тела (с магнитострикцией). Выше точки Кюри ферромаг­нитные свойства тела исчезают. Явление гистерезиса тесно связанно с характером доменного строения ферромагнетиков.

Магнитные материалы с малой коэрцитивной силой Нс и с большой магнитной проницаемостью называют магнитомягкими, а с большой коэрцитивной силой и меньшей проницае­мостью — магнитотвердыми. В первых потери на гистерезисе малы, поэтому их используют в качестве сердечников транс­форматоров, электромагнитов и в измерительных приборах, когда необходимо при наименьшей затрате энергии достигнуть наибольшей индукции. К магнитомягким материалам относит­ся железо типа «Армко», но оно обладает низким сопротивле­нием, что повышает потери на вихревые токи. Этот недостаток частично устраняется введением в железо кремния (4 %). У такого электротехнического железа R составляет до 0,6 мкОм ∙ м, = 450, = 8000, Нс = 48 А / м, точка Кюри 690 °С. Оно широко применяется в электромашиностроении и в трансформаторах.

Ферриты — сложные оксидные материалы, обладающие свойствами, близкими к ферромагнетикам. Имеют доменную структуру и очень большое удельное сопротивление, благодаря чему потеря энергии в них при высокой частоте не велика. Так как они имеют достаточно хорошие магнитные свойства, то они получили широкое применение в радиоэлектронике. Фер­риты — это двойные или тройные оксиды железа и двухзарядных металлов. Простейший природный феррит — магнитный железняк Fe3O4. Ферромагнитные ферриты МnО ∙ Fе2О3, NiО ∙ Fе2О3, CuО ∙ Fе2О3

Магнитные свойства ферритов зависят от расположения Me и Fe3+ — ионов между О2- — ионами. Если у феррита струк­тура благородной шпинели MgO ∙ Аl2О3, то у него нет ферро­магнитных свойств. Если при образовании феррита получается структура, обращенной шпинели, что зависит от соотношения размеров и рода ионов, то Ме2+ — ионы и половина Fe3+ — ионов находятся в октаэдрических пустотах, а другая половина Fe3+ — ионов — в тетраэдрических пустотах. В таких случаях феррит имеет ферромагнитные свойства. Общая формула одного из распространенных никель-цинковых ферритов имеет вид х (NiO ∙ Fe2O3) ∙ y (ZnO ∙ Fe2O3). К ферритовым магнитным ма­териалам относятся ферриты со структурой граната в основ­ном феррит-гранат иттрия. Феррит — шпинели используют в ви­де поликристаллической керамики, которая изготавливается из оксидов по керамической технологии, в форме монолитных сердечников; феррит — гранаты выращивают из расплава в виде монокристаллов.

Ферриты — полупроводники, ширина запрещенной зоны 0,1 — 0,6 Эв, удельное сопротивление 10° — 105 Ом∙цсм. Про­центный состав и технология изготовления ферритов играет существенную роль в получении магнитных свойств материа­ла.

Изготовление ферритов сводится к следующему. Тонко измельчают и перемешивают обожженные оксиды соответст-

вующих металлов или карбонаты, или другие соли. К смеси добавляют пластификатор (обычно раствор поливинилового спирта). Полученную массу прессуют в нужных формах и об­жигают при 1100 — 1400 °С. Масса спекается и образуются твердые растворы ферритов. Обжигают в окислительной среде или в атмосфере аргона.

Ферриты тверды и хрупки. Их можно только шлифовать и полировать, обработка резанием не удается. Коэрцетивная си­ла Нс у них изменяется от 12 до 320 А / м, точка Кюри — до 400 — 500 °С, индукция насыщение 0,2 — 0,4 Тл. У марганцево-цинковых ферритов гистерезисные петли узкие (Нс неболь­шая); никель-цинковые ферриты в зависимости от состава и способа получения имеют различную начальную магнитную проницаемость более широкую гистерезисную петлю. Магний — марганцевые ферриты имеют почти квадратную гистерезис-

ную петлю, что важно для изготовления запоминающих устройств в счетно-решающих машинах. Ферриты используют для изго­товления контурных катушек, сердечников импульсных трансформаторов, трансформаторов развертки телевизионных приемников, магнитных экранов, резонаторов, накопителей в вычислительных машинах и для других целей.

В качестве магнитострикционньгх материалов используют никель и сплавы на его основе, а также железо — кобальтовые и железо — алюминиевые сплавы. Их используют в поликристаллической форме и изготавливают по обычной технологии, прокатывая в виде полос толщиной 0,1 — 0,3 мм для уменьшения потерь на вихревые токи.

Электромеханические преобразователи из магнитных ма­териалов, в частности электроакустические преобразователи, находят широкое применение в ультразвуковой технике, гид­роакустике и акустоэлектронике для изучения и приема аку­стических волн. Свойства материала непосредственно связан­ные с преобразованием энергии характеризуются коэффициен­том магнитомеханической связи «К», магнитострикционной

постоянной «а» и постоянной чувствительности «л».

Для материалов на основе никеля коэффициент магнито­механической связи изменяется в пределах 0,2 — 0,5, «а» — в пределах 0,8 — 2,5 ∙ 107 H / м2 ∙ Т, «л» — 0,2 — 0,5 ∙ 10-9 Т м2 / H.

Источник

Источник